Магнитен импеданс

Магнитен импеданс (SI: -Ω⁻¹) е отношението на синусоидално магнитно напрежение $N_{\mathrm {m} }$ към синусоидален магнитен ток $I_{\mathrm {Mm} }$. Също като електрическия импеданс, магнитният импеданс е комплексна променлива:

$z_{\mathrm {M} }={\frac {N}{I_{\mathrm {M} }}}={\frac {N_{\mathrm {m} }}{I_{\mathrm {Mm} }}}$

Магнитният импеданс също се нарича и пълно магнитно съпротивление. Извежда се от:

$r_{\mathrm {M} }=z_{\mathrm {M} }\cos \phi$ – активното магнитно съпротивление (реално)

$x_{\mathrm {M} }=z_{\mathrm {M} }\sin \phi$ – реактивното магнитно съпротивление (имагинерно)

Фазовият ъгъл $\phi$ на магнитния импеданс е:

$\phi =\arctan {\frac {x_{\mathrm {M} }}{r_{\mathrm {M} }}}$

Източници

• Pohl R. W. ELEKTRIZITÄTSLEHRE. – Berlin-Göttingen-Heidelberg: SPRINGER-VERLAG, 1960.
• Popov V. P. The Principles of Theory of Circuits. – M.: Higher School, 1985, с. 496.
• Karl Küpfmüller. Einführung in die theoretische Elektrotechnik, Springer-Verlag, 1959.

Тази страница частично или изцяло представлява превод на страницата Magnetic impedance в Уикипедия на английски. Оригиналният текст, както и този превод, са защитени от Лиценза „Криейтив Комънс – Признание – Споделяне на споделеното“, а за съдържание, създадено преди юни 2009 година – от Лиценза за свободна документация на ГНУ. Прегледайте историята на редакциите на оригиналната страница, както и на преводната страница, за да видите списъка на съавторите. ​ ВАЖНО: Този шаблон се отнася единствено до авторските права върху съдържанието на статията. Добавянето му не отменя изискването да се посочват конкретни източници на твърденията, които да бъдат благонадеждни.​